Преглед на кода на Слабо ядрено взаимодействие

{{ядрена физика}}

'''Слабото ядрено взаимодействие''' (понякога наричано само '''слабо взаимодействие''') е едно от четирите [[фундаментални взаимодействия]] във физиката заедно с [[електромагнетизъм|електромагнитното]], [[силно ядрено взаимодействие|силното ядрено взаимодействие]] и [[гравитация]]та.

То представлява механизъм на взаимодействие между съставните частици на [[атом]]ите, който предизвиква [[Радиоактивност|радиоактивен разпад]] и по този начин играе централна роля в [[ядрено делене|ядреното делене]].{{hrf|znam.bg|2018}} Теорията на слабото взаимодействие понякога е наричана ''квантова флаводинамика'' (аналогично на [[квантова хромодинамика|квантовата хромодинамика]] при силното и [[квантова електродинамика|квантовата електродинамика]] при електромагнитното взаимодействие), но това понятие се използва рядко, тъй като слабото взаимодействие се описва по-добре чрез теорията за [[електрослабо взаимодействие|електрослабото взаимодействие]].{{hrf|Griffiths|2009|59 – 60}}

Слабото взаимодействие се проявява само на много малки, податомни разстояния, по-малки от диаметъра на един [[протон]].

== Общи сведения ==
[[Стандартен модел|Стандартният модел]] във [[физика на елементарните частици|физиката на елементарните частици]] задава обща рамка за разбиране на електромагнитното, слабото и силното ядрено взаимодействие. Според нея взаимодействията възникват, когато две частици, обикновено, но не задължително [[фермион]]и с полуцял [[спин]], обменят притежаващи целочислен спин и пренасящи силата [[бозон]]и. Фермионите, участващи в такива обмени, могат да бъдат както елементарни (например, [[електрон]]и или [[кварк]]и), така и композитни (например, [[протон]]и или [[неутрон]]и), въпреки че на по-дълбоко ниво всички слаби взаимодействия се осъществяват между елементарни частици.

В случая със слабото ядрено взаимодействие фермионите могат да обменят три различни вида силови носители – [[W и Z бозони|W<sup>+</sup>, W<sup>-</sup> и Z бозони]]. Масата на всеки от тези бозони е много по-голяма от тази на протон или неутрон, което съответства на малкия обхват на слабото взаимодействие. То се нарича „слабо“, защото неговата интензивност на дадено разстояние обикновено е в няколко порядъка по-малка от тази на силното ядрено взаимодействие или на електромагнитните сили.

Кварките, които образуват съставните частици, като неутрони и протони, могат да бъдат шест вида – [[Горен кварк|горен]], [[Долен кварк|долен]], [[Странен кварк|странен]], [[Чаровен кварк|чаровен]], [[Дънен кварк|дънен]] и [[Топ кварк|топ]] – които придават на тези съставни частици техните свойства. Уникална характеристика на слабото взаимодействие е, че то дава възможност на кварките да променят вида си. Тази промяна се извършва с помощта на носещите силата бозони. Например, при [[Бета разпад|бета минус-разпада]] долен кварк в неутрона се променя в горен кварк, като по този начин неутронът се превръща в протон и се отделя един електрон и едно електронно антинеутрино. Освен това слабото взаимодействие е единственото фундаментално взаимодействие, което нарушава [[четност (физика)|четността]], както и единственото, което нарушава [[Комбинирана четност|комбинираната четност]].

Други важни примери за явления, свързани със слабото ядрено взаимодействие, са [[бета разпад]]а и преобразуването на [[водород]] в [[деутерий]], което захранва термоядрения процес на [[Слънце]]то. Повечето фермиони с времето се разпадат под действието на слабото взаимодействие. Този разпад прави възможно [[радиовъглеродно датиране|радиовъглеродното датиране]], като [[въглерод-14]] се разпада чрез слабото взаимодействие до [[азот-14]]. То може да предизвиква и [[радиолуминесценция]], често използвана в [[Тритиева радиолуминесценция|тритиевото освтление]] и свързаната област на [[Бетаволтаик|бетаволтаичните устройства]].{{hrf|Nobel Media|2011}}

В [[кваркова епоха|кварковата епоха]] на ранната [[Вселена]] [[електрослабо взаимодействие|електрослабите сили]] се разделят на електромагнитни и слаби ядрени сили.

== История на изследванията ==
През 1933 година италианският физик [[Енрико Ферми]] предлага първата теория за слабото ядрено взаимодействие, наричано в нея [[взаимодействие на Ферми]]. Тя разглежда бета разпада като взаимодействие между четири фермиона, включващо контактна сила с нулев обхват.{{hrf|Fermi|1934|161 – 177}}{{hrf|Wilson|1968|1150 – 1160}} По-късно теорията е модифицирана, като силата започва да бъде разглеждана като безконтактно поле с краен, макар и много малък, обхват. Заложеното в теорията съществуване на калибровъчни W и Z бозони е потвърдено емпирично през 1983 година.

[[Стандартен модел|Стандартният модел]] във [[физика на елементарните частици|физиката на елементарните частици]] описва електромагнитното взаимодействие и слабото взаимодействие като две различни проявления на единното [[електрослабо взаимодействие]].{{hrf|particleadventure.org|2017}} Тази теория е разработена около 1968 година от [[Шелдън Глашоу]], [[Абдус Салам]] и [[Стивън Уайнберг]], които през 1979 година получават [[Нобелова награда за физика]] за своята работа.{{hrf|Nobel Media|2011}} [[Механизъм на Хигс|Механизмът на Хигс]] дава обяснение за наличието на три масивни калибровъчни бозона (W<sup>+</sup>, W<sup>-</sup> и Z, трите носителя на слабото взаимодействие) и на безмасовия [[фотон]] (''γ'', носителят на електромагнитното взаимодействие).{{hrf|Amsler|2008|1 – 6}}

Според електрослабата теория, при много високи енергии вселената има четири компонента на [[поле на Хигс|полето на Хигс]], чиито взаимодействия се реализират чрез четири безмасови бозона – всеки от тях подобен на фотона – формиращи комплексен скаларен дублет в полето на Хигс. При ниски енергии обаче тази калибровъчна симетрия е спонтанно нарушена до '''U'''(1) симетрията на електромагнетизма, тъй като едно от полетата на Хигс придобива [[вакуумна очаквана стойност]]. За такова нарушение на симетрията се очаква да създаде три безмасови [[Голдстоунов бозон|голдстоунови бозона]], но вместо това те се интегрират в другите три полета и придобиват маса чрез механизма на Хигс. Тези три бозонни интеграции създават W<sup>+</sup>, W<sup>-</sup> и Z бозоните на слабото ядрено взаимодействие. Четвъртият калибровъчен бозон е фотонът на електромагнетизма, който остава безмасов.{{hrf|Amsler|2008|1 – 6}} [[Мартинус Велтман]] и [[Герардус 'т Хоофт]] са удостоени с Нобелова награда за физика за 1999 година за изясняване на квантовата структура на електрослабите взаимодействия.

Електрослабата теория прави редица предвиждания, включително за масата на W и Z бозоните още преди тяхното експериментално откриване. На 4 юли 2012 година два отделни екипа, работещи на [[Голям адронен ускорител|Големия адронен ускорител]], независимо един от друг обявяват, че са установили официално наличието на неизвестен дотогава бозон с маса 125 – 127 GeV/''c''<sup>2</sup>, чието поведение за момента съответства на поведението на бозон на Хигс. Към 14 март 2013 година с известни уговорки е потвърдено експерименталното наблюдение на бозон на Хигс.{{hrf|CERN|2013}}

== Свойства ==
[[Файл:Beta Negative Decay.svg|мини|Диаграма на Файнман за бета разпад]]

Слабото взаимодействие е уникално в няколко отношения:
* Това е единственото взаимодействие в състояние да измени [[аромат (физика на елементарните частици)|аромата]] на кварки (т.е. промяна на един вид кварк в друг).
* Това е единственото взаимодействие, което спонтанно нарушава симетрията на вакуумното състояние, така наречените '''''P''''' и '''''CP''''' симетрии.
* Пренася се от [[Калибровъчен бозон|калибровъчни бозони]] със значителна маса, необичайна особеност, която е обяснена в стандартния модел чрез [[Механизъм на Хигс|Хигс механизма]].

Поради голямата си маса (около 90 GeV/c<sup>2</sup>{{hrf|Yao|2006|1 – 1232}}) тези частици-преносители, наречени W и Z бозони, са краткотрайни: животът им е по-кратък от 10<sup>-24</sup> секунди.{{hrf|Watkins|1986|70}} Слабото взаимодействие има показател за взаимодействие между 10<sup>-7</sup> и 10<sup>-6</sup>, значително по-малък от тези на силното взаимодействие (1) и на електромагнитното взаимодействия (около 1010<sup>−2</sup>),{{hrf|Georgia State University|2011}} следователно слабото взаимодействие е слабо от гледна точка на интензивност.{{hrf|Christman|2001}} То има и много малък обхват (около 10<sup>−17</sup> до 10<sup>−16</sup> m).{{hrf|Christman|2001}}{{hrf|Georgia State University|2011}} На разстояние около 10<sup>−18</sup> метра слабото взаимодействие има сила, подобна на тази на електромагнитното, но с увеличаване на разстоянието силата му намалява експоненциално. На разстояние около 3×10<sup>−17</sup> m слабото взаимодействие вече е 10 хиляди пъти по-слабо от електромагнитното.{{hrf|particleadventure.org|2017}}

[[Файл:Weak decay diagram.svg|мини|ляво|280px|Диаграма на маса и заряд на 6-те кварки в стандартния модел, и различните пътища на разпад, дължащ се на слабото взаимодействие.]]

В слабото взаимодействие участват всички фундаментални [[фермион]]и от стандартния модел ([[лептон]]и и [[кварк]]и), както и [[Хигс бозон]]ът. [[Неутрино]]то участва само в гравитационно и слабо ядрено взаимодействие, като тези частици са първоначалната причина за наименованието „слабо взаимодействие“.{{hrf|Christman|2001}} Слабото взаимодействие не създава свързани състояния и не е свързано с [[енергия на свързване]], нещо, което е характерно за гравитацията в астрономически мащаби, за електромагнитната сила на атомно ниво и за силната ядрена сила в ядрата на атомите.{{hrf|Greiner|2009|2}} В процеса на слабото взаимодействие лептоните, кварките и техните [[античастица|античастици]] си обменят [[енергия]], [[маса (величина)|маса]], [[електрически заряд]] и [[квантово число|квантови числа]] и се превръщат една в друга.

Най-забележителният ефект на слабото взаимодействие се дължи на уникалната му функция: да променя аромата на кварките. Един неутрон, например, е по-тежък от протона (неговият сестреински[[нуклон]]), но не може да се разложи на един протон без да промени аромата на един от двата си долни кварка на горен. Нито силното взаимодействие, нито електромагнетизма позволяват такава промяна, така че това трябва да се извърши чрез слабото взаимодействие, без него качества като странност и очарование (свързани с кварките със същото име) също ще бъдат запазени във всички взаимодействия.

Всички [[мезони]] са нестабилни поради слабото взаимодействие.{{hrf|Cottingham|2001|29}} В процеса, познат като [[бета разпад]], един долен кварк в неутрона може да се превърне в един горен кварк чрез излъчване на виртуална частица W<sup>-</sup> бозон, който се превръща след това в [[електрон]] и електронно [[антинеутрино]].{{hrf|Cottingham|2001|28}} Друг пример е [[електронно захващане|електронното захващане]], обичаен вариант на радиоактивния разпад, при който протон и електрон в атома си взаимодействат и се преобразуват в неутрон (горен кварк се изменя в долен) и се излъчва електронно неутрино.

Поради големите маси на W бозоните, трансформациите на частици като промяната на аромата, които зависят от слабото взаимодействие, обикновено протичат много по-бавно от трансформациите, свързани със силното или електромагнитното взаимодействие. Например, един неутрален [[пион]] се разпада електромагнитно и има живот само около 10<sup>−16</sup> секунди, докато зареден пион може да се разпадне само от слабо взаимодействие и живее около 10<sup>−8</sup> секунди, сто милиона пъти по-дълго.{{hrf|Cottingham|2001|30}} Друг краен пример е разпадането чрез слабо взаимодействие на свободен неутрон, което продължава около 15 минути.{{hrf|Cottingham|2001|28}}

=== Слаб изоспин и слаб хиперзаряд ===
{| style="right; margin:0 0.5em 1em;" class="wikitable"
|+'''[[Хиралност|Лявоспирални]] фермиони в Стандартния модел'''{{hrf|Baez|2009|483 – 552}}
|-
!colspan="3" style="background:#339900; color:#ffffff"|Поколение 1
!colspan="3" style="background:#339900; color:#ffffff"|Поколение 2
!colspan="3" style="background:#339900; color:#ffffff"|Поколение 3
|- style="background:#fdd;"
!Фермион
!Символ
![[Слаб изоспин|Слаб<br />изоспин]]
!Фермион
!Символ
![[Слаб изоспин|Слаб<br />изоспин]]
!Фермион
!Символ
![[Слаб изоспин|Слаб<br />изоспин]]
|-
|style="background:#efefef"|[[Електронно неутрино]]
|<math>\nu_e\,</math>
|<math>+1/2\,</math>
|style="background:#efefef"|[[Мюонно неутрино]]
|<math>\nu_\mu\,</math>
|<math>+1/2\,</math>
|style="background:#efefef"|[[Тау неутрино]]
|<math>\nu_\tau\,</math>
|<math>+1/2\,</math>
|-
|style="background:#efefef"|[[Електрон]]
|<math>e^-\,</math>
|<math>-1/2\,</math>
|style="background:#efefef"|[[Мюон]]
|<math>\mu^-\,</math>
|<math>-1/2\,</math>
|style="background:#efefef"|[[Таон]]
|<math>\tau^-\,</math>
|<math>-1/2\,</math>
|-
|style="background:#efefef"|[[Горен кварк]]
|<math>u\,</math>
|<math>+1/2\,</math>
|style="background:#efefef"|[[Чаровен кварк]]
|<math>c\,</math>
|<math>+1/2\,</math>
|style="background:#efefef"|[[Топ кварк]]
|<math>t\,</math>
|<math>+1/2\,</math>
|-
|style="background:#efefef"|[[Долен кварк]]
|<math>d\,</math>
|<math>-1/2\,</math>
|style="background:#efefef"|[[Странен кварк]]
|<math>s\,</math>
|<math>-1/2\,</math>
|style="background:#efefef"|[[Дънен кварк]]
|<math>b\,</math>
|<math>-1/2\,</math>
|-
| colspan="9" style="text-align:center;"|Всички лявоспирални античастици и дясноспирални (обикновени) частици имат слаб изоспин 0.<br>Дясноспиралните античастици имат противоположен изоспин.
|}

Всички частици имат свойство, наричано ''[[слаб изоспин]]'' (означавано с ''T''<sub>3</sub>), което служи като [[квантово число]] и определя поведението на частицата при слабото ядрено взаимодействие. Слабият изоспин играе същата рола в слабото взаимодействие, като [[електрически заряд|електрическия заряд]] в електромагнетизма и [[Цветен заряд|цветния заряд]] в силното ядрено взаимодействие. Всички лявоспирални [[фермион]]и имат слаб изоспин от +1/2 или −1/2. Например, горният кварк има ''T''<sub>3</sub> от +1/2, а долният кварк – −1/2. Даден кварк никога не се разпада чрез слабото ядрено взаимодействие до кварк със същото ''T''<sub>3</sub>: кварките с ''T''<sub>3</sub> +1/2 се превръщат само в кварки с ''T''<sub>3</sub> −1/2 и обратното.

[[Файл:PiPlus muon decay.svg|мини|ляво|Схема на разпадане на пион чрез слабо ядрено взаимодействие]]

При всяко отделно взаимодействие слабият изоспин се запазва – сборът от слабите изоспинове на влизащите във взаимодействието частици е равно на сбора от слабите изоспинове на излизащите от него частици. Например, лявоспиралният [[пион]] π+ със слаб изоспин +1 обикновено се разпада на [[мюонно неутрино]] ν<sub>μ</sub> (+1/2) и дясноспирален [[антимюон]] μ<sup>+</sup> (+1/2).{{hrf|Cottingham|2001|30}}

При разработването на електрослабата теория е въведено друго свойство – ''[[слаб хиперзаряд]]''. То е производно на електрическия заряд и слабия изоспин на частицата и се дефинира като:

<math>\qquad Y_W = 2(Q - T_3)</math>

където ''Y<sub>W</sub>'' е слабият хиперзаряд на даден вид частици, ''Q'' е техният електрически заряд (в единици за [[елементарен заряд]]) и ''T''<sub>3</sub> е слабият им изоспин. Докато някои частици имат нулев слаб изоспин, всички фермиони имат ненулев слаб хиперзаряд. Слабият хиперзаряд създава U(1) компонентата на електрослабата [[Калибровъчна теория|калибровъчна група]].

== Видове взаимодействия ==
Има два отделни вида слабо ядрено взаимдействие, наричани ''[[Диаграма на Файнман|възли]]''. Първият вид се нарича [[зареденотоково взаимодействие]], тъй като се извършва чрез частици с [[електрически заряд]] – W<sup>+</sup> и W<sup>-</sup> бозони, и е отговорен за явлението [[бета-разпад]]. Вторият вид се нарича [[неутралнотоково взаимодействие]], тъй като се извършва чрез неутрална частица – Z бозон.

=== Зареденотоково взаимодействие ===
[[Файл:Beta Negative Decay.svg|мини|Диаграмата на Файнман за бета-минус разпад на неутрон в протон, електрон и електронно антинеутрино с посредничеството на тежък W<sup>-</sup> бозон]]

При единия вид зареденотоково взаимодействие зареден [[лептон]] (като [[електрон]] или [[мюон]] със заряд -1) може да погълне W<sup>+</sup> бозон (частица със заряд +1) и така да се превърне в съответното неутрино (със заряд 0), като видът („ароматът“) на неутриното (електронно, мюонно или тау) е същото като вида на лептона, например:
:<math>\mu^-+ W^+\to \nu_\mu</math>

По подобен начин долен [[кварк]] (''d'' със заряд -1/3) може да се превърне в горен кварк (''u'' със заряд +2/3), излъчвайки W<sup>-</sup> бозон или поглъщайки W<sup>+</sup> бозон. По-точно долният кварк става [[квантова суперпозиция]] на горните кварки – той има възможност да се превърне във всеки от трите горни кварка с вероятностите, зададени от [[матрица на Кабибо-Кобаяши-Маскава|матрицата на Кабибо-Кобаяши-Маскава]]. И обратно, даден горен кварк може да излъчи W<sup>+</sup> бозон или да погълне W<sup>-</sup> бозон и така да се превърне в долен кварк, например:
:<math>\begin{align}
        d &\to u + W^- \\
  d + W^+ &\to u \\
        c &\to s + W^+ \\
  c + W^- &\to s
\end{align}</math>

W бозоните са нестабилни, така че се разпадат бързо и имат много кратък живот. Например:
:<math>\begin{align}
  W^- &\to e^- + \bar\nu_e~ \\
  W^+ &\to e^+ + \nu_e~
\end{align}</math>

Разпадът на W бозона до други частици може да протече с променливи вероятности.{{hrf|Nakamura|2010|}}

При така наречения бета разпад на [[неутрон]], един долен кварк в неутрона излъчва виртуален W<sup>-</sup> бозон и така се превръща в горен кварк, преобразувайки неутрона в протон. Заради свързаната с този процес енергия (разликата в масите на долния и горния кварк), W<sup>-</sup> бозонът може да се преобразува само в електрон и електронно антинеутрино.{{hrf|Nakamura|2010|}} На нивото на кварките процесът може да бъде представен така:
:<math>d\to u+ e^- + \bar\nu_e~</math>

=== Неутралнотоково взаимодействие ===
При взаимодействието с [[неутрален ток]] даден [[кварк]] или [[лептон]] (например, [[електрон]] или [[мюон]]) излъчва или поглъща един неутрален [[Z бозон]]. Например:

:<math>e^-\to e^- + Z^0</math>

Подобно на W бозона, Z бозонът също се разпада бързо,{{hrf|Nakamura|2010|}} например:
:<math>Z^0\to b+\bar b</math>

== Нарушаване на симетрията ==
[[Файл:Right left helicity.svg|мини|280п|[[Хиралност|Ляво и дясноспирални частици]]: p е импулсът на частицата, а S е нейният спин – между отделните състояния липсва огледална симетрия]]

За [[Физичен закон|законите на природата]] дълго се смята, че остават еднакви при огледално отражение. Очаква се резултатите от даден експеримент, видени в огледало, да са идентични с резултатите от огледално копие на експерименталната постановка. Този закон за запазване на [[четност (физика)|четността]] е в сила при класическата [[гравитация]], [[електромагнетизъм]] и [[силно ядрено взаимодействие]] и затова се очаква да е универсален закон.{{hrf|Carey|2006|225}} В действителност обаче още в средата на 50-те години на XX век [[Джъннин Ян]] и [[Джъндао Ли]] допускат, че слабото ядрено взаимодействие може да нарушава този закон. През 1957 година екипът на [[Цзин Сян Ву]] доказва това експериментално и през същата година Ян и Ли получават Нобелова награда за физика.{{hrf|Nobel Media|2014a}}

Макар слабото ядрено взаимодействие да е описано по-рано от [[теория на Ферми|теорията на Ферми]], откриването на нарушаването на симетрията и теорията за [[ренормализация]]та показват, че е необходим нов подход към него. През 1957 година [[Робърт Маршак]] и [[Джордж Сударшан]], а малко по-късно и [[Ричард Файнман]] и [[Мъри Гел-Ман]], предлагат представянето на слабото ядрено взаимодействие като ''V−A'' ([[вектор]] минус [[аксиален вектор]]) [[оператор на Лагранж]]. Според тази теория слабите ядрени сили действат само на лявоспирални частици (и дясноспирални античастици). Това обяснява нарушаването на симетрията, тъй като огледалното изображение на лявоспирална частица е дясноспирална. Тази теория е разработена преди откриването на Z бозона, поради което не взима под внимание дясноспиралните полета, участващи в неутралнотоковите взаимодействия.

''V−A'' теорията все пак предполага запазването на ''CP''-симетрията, съчетаваща четността ''P'' (замяната на ляво с дясно и обратно) със спрегнатостта на зарядите ''C'' (замяната на частици с античастици и обратно). Физиците отново са изненадани през 1964 година, когато [[Джеймс Кронин]] и [[Вал Фич]] дават ясни доказателства с [[каон]]ния разпад, че ''CP''-симетрията също се нарушава, за което получават Нобелова награда през 1980 година.{{hrf|Nobel Media|2014b}} През 1973 година [[Макото Кобаяши]] и [[Тошихиде Маскава]] показват, че нарушаването на ''CP''-симетрията при слабото ядрено взаимодействие изисква повече от две поколения частици,{{hrf|Kobayashi|1973|652 – 657}} с което на практика предвиждат съществуването на тогава още неизвестното трето поколение. Това откритие им донася половината от Нобеловата награда за физика за 2008 година.{{hrf|Nobel Media|2014c}}

За разлика от нарушаването на четността, нарушаването на ''CP''-симетрията се наблюдава само в малък брой случаи, но е смятана от мнозина за причина за наблюдаваната разлика между количеството материя и [[антиматерия]] във Вселената, като по този начин е едно от трите условия на [[Андрей Сахаров]] за [[бариогенеза]]та.{{hrf|Langacker|2001|552}}

== Бележки ==
<references />

; Цитирани източници
* {{cite journal | last    = Amsler | first = C. | coauthors = et al. | year = 2008 | title = Review of Particle Physics – Higgs Bosons: Theory and Searches | url = http://pdg.lbl.gov/2008/reviews/higgs_s055.pdf | journal = Physics Letters B | volume = 667 | pages = 1 – 6 | doi = 10.1016/j.physletb.2008.07.018 | bibcode = 2008PhLB..667....1A | lang = en }}
* >{{Cite journal | last   = Baez | first = John C | authorlink = John C. Baez | coauthors = John Huerta | year = 2009 | title = The Algebra of Grand Unified Theories | url = http://math.ucr.edu/~huerta/guts/node9.html | bibcode = 2009arXiv0904.1556B | volume = 0904 | pages = 483 – 552 | arxiv = 0904.1556 | journal = Bulletin of the American Mathematical Society | accessdate = 15 октомври 2013 | doi = 10.1090/s0273-0979-10-01294-2 | lang = en }}
* {{cite book | last       = Carey | first = Charles W | title = American scientists | chapter = Lee, Tsung-Dao | year = 2006 | publisher = Facts on File Inc. | url = https://books.google.com/books?id=00r9waSNv1cC&pg=PA225 | isbn = 9781438108070 | lang = en }}
* {{cite web | publisher   = CERN | url = http://home.web.cern.ch/about/updates/2013/03/new-results-indicate-new-particle-higgs-boson | title = New results indicate that new particle is a Higgs boson | work = Home.web.cern.ch | year = 2013 | accessdate = 20 септември 2013 | lang = en }}
* {{cite web | last = Christman | first = J | url = http://physnet2.pa.msu.edu/home/modules/pdf_modules/m281.pdf | title = The Weak Interaction | publisher = Michigan State University | work = Physnet | year = 2001 | lang = en | достъп_дата = 2011-04-22 | архив_дата = 2011-07-20 | архив_уеб_адрес = https://web.archive.org/web/20110720004912/http://physnet2.pa.msu.edu/home/modules/pdf_modules/m281.pdf }}
* {{Cite book | last       = Cottingham | first = W. N. | coauthors = D. A. Greenwood | title = An introduction to nuclear physics | publisher = Cambridge University Press | origyear = 1986 | year = 2001 | edition = 2nd | isbn = 978-0-521-65733-4 | url = https://books.google.com/books?id=0VIpJPn-qWoC&pg=PA30 | lang = en }}
* {{cite journal | last    = Fermi | first = Enrico | title = Versuch einer Theorie der β-Strahlen. I | bibcode = 1934ZPhy...88..161F | journal = Zeitschrift für Physik A | year = 1934 | volume = 88 | issue = 3 – 4 | pages = 161 – 177 | doi = 10.1007/BF01351864 | lang = de }}
* {{cite web | publisher   = Georgia State University | year = 2011 | url = http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/forces/couple.html | title = Coupling Constants for the Fundamental Forces | work = HyperPhysics | accessdate = 2 март 2011 | lang = en }}
* {{cite book | last       = Greiner | first = Walter | coauthors = Berndt Müller | url = http://books.google.co.uk/books?id=yWTcPwqg_00C | title = Gauge Theory of Weak Interactions | publisher = Springer | year = 2009 | isbn = 9783540878421 | lang = en }}
* {{cite book | last       = Griffiths | first = David | title = Introduction to Elementary Particles | year = 2009 | isbn = 978-3-527-40601-2 | lang = en }}
* {{cite journal | last    = Kobayashi | first = M. | coauthors = T. Maskawa | year = 1973 | title = CP-Violation in the Renormalizable Theory of Weak Interaction | journal = Progress of Theoretical Physics | volume = 49 | issue = 2 | pages = 652 – 657 | doi = 10.1143/PTP.49.652 | bibcode = 1973PThPh..49..652K | hdl = 2433/66179 | url = http://repository.kulib.kyoto-u.ac.jp/dspace/bitstream/2433/66179/1/49_652.pdf | lang = en }}
* {{cite book | last       = Langacker | first = Paul | title = CP violation | editor = Cecilia Jarlskog | chapter = Cp Violation and Cosmology | origyear = 1989 | year = 2001 | publisher = World Scientific Publishing Co. | location = London, River Edge | url = https://books.google.com/books?id=U5TC5DSWOmIC | isbn = 9789971505615 | lang = en }}
* {{cite journal | last    = Nakamura | first = K. | coauthors = et al. | year = 2010 | title = Gauge and Higgs Bosons | url = http://pdg.lbl.gov/2010/tables/rpp2010-sum-gauge-higgs-bosons.pdf | journal = Journal of Physics G | volume = 37 | doi = 10.1088/0954 – 3899/37/7a/075021 | bibcode = 2010JPhG...37g5021N | lang = en }}
* {{cite web | publisher   = Nobel Media | year = 2011 | url = http://nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1979/press.html | title = The Nobel Prize in Physics 1979: Press Release | work = NobelPrize.org | accessdate = 22 март 2011 | lang = en }}
* {{cite web | publisher   = Nobel Media | year = 2014a | work = NobelPrize.org | title = The Nobel Prize in Physics 1957 | url = http://nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1957/ | accessdate = 22 април 2018 | lang = en }}
* {{cite web | publisher   = Nobel Media | year = 2014b | work = NobelPrize.org | title = The Nobel Prize in Physics 1980 | url = http://nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1980/ | accessdate = 26 февруари 2011 | lang = en }}
* {{cite web | publisher   = Nobel Media | year = 2014c | work = NobelPrize.org | title = The Nobel Prize in Physics 1980 | url = http://nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/2008/ | accessdate = 17 март 2011 | lang = en }}
* {{cite web | publisher   = particleadventure.org | year = 2017 | url = http://www.particleadventure.org/electroweak.html | title = Electroweak | work = particleadventure.org | accessdate = 10 ноември 2017 | lang = en }}
* {{cite book | last       = Watkins | first = Peter | title = Story of the W and Z | publisher = Cambridge University Press | location = Cambridge | url = http://books.google.co.uk/books?id=J808AAAAIAAJ&pg=PA70 | year = 1986 | isbn = 9780521318754 | lang = en }}
* {{cite journal | last    = Wilson | first = Fred L | year = 1968 | title = Fermi's Theory of Beta Decay | journal = American Journal of Physics | date = December 1968 | volume = 36 | issue = 12 | pages = 1150 – 1160 | doi = 10.1119/1.1974382 | bibcode = 1968AmJPh..36.1150W | lang = en }}
* {{cite journal | last    = Yao | first = W.-M. | coauthors = et al. | year = 2006 | title = Review of Particle Physics: Quarks | url = http://pdg.lbl.gov/2006/tables/qxxx.pdf | journal = Journal of Physics G | volume = 33 | page = 1 | doi = 10.1088/0954 – 3899/33/1/001 | lang = en }}
* {{cite web | publisher = znam.bg | year = 2018 | url = http://www.znam.bg/com/action/showArticle;jsessionid=70B677CF3EBFA30DDF8D13B7CCC24CF6?encID=1&article=3632551313 | title = Слабо взаимодействие | work = znam.bg | accessdate = 29 април 2018 | lang =  | архив_дата = 2018-04-29 | архив_уеб_адрес = https://web.archive.org/web/20180429222000/http://www.znam.bg/com/action/showArticle;jsessionid=70B677CF3EBFA30DDF8D13B7CCC24CF6?encID=1&article=3632551313 }}

[[Категория:Ядрена физика]]